基于雙核模型研究裂變碎片平均總動(dòng)能分布.pdf

1、目前可控核能源基本上都來(lái)自核裂變能，核裂變釋放的能量由輕、重碎片的動(dòng)能及激發(fā)能、裂變中子動(dòng)能、γ射線和β射線的能量組成，其中輕、重碎片的動(dòng)能占主要部分，達(dá)到85％左右。碎片平均總動(dòng)能分布具有雙峰形狀，總動(dòng)能的峰值大約在A=132和A=126處，而在裂變對(duì)稱(chēng)點(diǎn)時(shí)有明顯的下凹;碎片平均總動(dòng)能分布與裂變過(guò)程、質(zhì)量分布、電荷分布、發(fā)射中子數(shù)等密切相關(guān)，但是目前國(guó)內(nèi)外仍沒(méi)有一合適的理論能同時(shí)描述好上述各物理量。所以對(duì)碎片平均總動(dòng)能分布的研究具有實(shí)

2、際的應(yīng)用價(jià)值及學(xué)術(shù)意義。
　　本文以252Cf的自發(fā)二分裂變?yōu)檠芯繉?duì)象，構(gòu)建以雙核為基礎(chǔ)的理論模型，嘗試對(duì)裂變碎片平均總動(dòng)能分布進(jìn)行定量的描述。在不考慮具體的裂變過(guò)程情況下，模型認(rèn)為:(1)在斷點(diǎn)時(shí)刻，初始碎片對(duì)以橢球形狀、共軸的形式、點(diǎn)對(duì)點(diǎn)的方式存在，碎片的動(dòng)能主要來(lái)自于兩初始碎片的庫(kù)侖排斥效應(yīng)，兩初始碎片在斷點(diǎn)時(shí)刻都處于大形變狀態(tài)，以四極形變參數(shù)β2來(lái)描述，但不考慮碎片電荷分布的彌散寬度（即電荷密度分布為常量）。在上述模型的基

3、礎(chǔ)上，通過(guò)嚴(yán)格的理論推導(dǎo)，得到了解析的碎片平均總動(dòng)能分布的表示形式;通過(guò)與對(duì)稱(chēng)裂變點(diǎn)、碎片動(dòng)能極大值處、質(zhì)量分布極大值點(diǎn)及極不對(duì)稱(chēng)點(diǎn)處的平均總動(dòng)能的實(shí)驗(yàn)值比對(duì)分析，驗(yàn)證了理論公式近似表達(dá)式的合理性。同時(shí)，通過(guò)對(duì)平均總動(dòng)能分布的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)的更深入的分析，提出了初始碎片的形變參數(shù)與電荷數(shù)、質(zhì)量數(shù)、同位旋不對(duì)稱(chēng)度相關(guān)的表示形式，從而得到的平均總動(dòng)能理論計(jì)算值在總體形狀上與實(shí)驗(yàn)值分布基本相符。(2)在第(1)點(diǎn)的基礎(chǔ)上，進(jìn)一步考慮初始碎片的彌散寬